Продажа дисков в красноярске: Автомобильные объявления — Доска объявлений

Диски в Красноярске — страница 4

— страница 4

  1. Солонцы, Котельникова проспект, 29

    • 8 (391) 294-55-52
    • ежедневно с 08:00 до 19:00

    Сеть шинных центров

  2. Калинина, 63гс20

    • 8 (391) 208-04-40
    • будни с 09:00 до 18:00

    У нас вы можете приобрести грузовые шины, на спецтехнику, сельхоз-технику от ведущих производителей Китая, таких как: Annaite, Triangle, Boto,…

  3. Спандаряна, 10

    • 8 (800) 700-08-52
    • будни с 10:00 до 19:00

    Интернет магазин шин и дисков Проколесо – широкий ассортимент и низкие цены в Новосибирске

  4. Батурина, 5г

    • 8 (953) 587-27-87
    • будни с 09:00 до 18:00

  5. Молокова, 60

    • 8 (391) 285-53-13
    • будни с 09:00 до 19:00; сб с 09:00 до 16:00

  6. Красногорская 2-я, 21д

    • ежедневно с 09:00 до 20:00

    автошины красноярск, колеса диски красноярск, шины диски красноярск, шиносервис шиномонтаж красноярск, МИШЛЕН MICHELIN красноярск, NOKIAN красноярск,…

  7. Маерчака, 117

    • 8 (391) 250-69-12
    • будни с 09:00 до 19:00; выходные с 10:00 до 18:00

  8. Гайдашовка, 8а

    • 8 (391) 288-22-08
    • будни с 09:00 до 20:00; выходные с 10:00 до 18:00

    Шинный Центр РЕАЛШИНА магазин шин, дисков и авто товаров предлагает в Красноярске следующие услуги: Продажа шин и дисков Замена масла Развал-схождение…

  9. 60 лет Октября, 105

    • 8 (967) 612-06-58
    • будни с 09:00 до 18:00

  10. Шахтёров, 4с8

    • 8 (391) 271-62-71
    • будни с 09:00 до 19:00; сб с 10:00 до 17:00

    Купить автозапчасти для иномарок в интернет – магазине Emex можно с помощью каталога запчастей или воспользовавшись поиском. Оригинальные запчасти и…

  12. Краснодарская, 8

    • 8 (391) 215-11-38
    • будни с 10:00 до 19:00; сб с 10:00 до 16:00

    Интернет-магазин «АвтоКРК» шины, диски аккумуляторы в Красноярске
    Интернет-магазин «АвтоКРК» шины, диски аккумуляторы в Красноярске

  13. Взлётная, 24

    • ежедневно с 09:00 до 19:00

    Сеть Шиномаркетов Пит-стоп в городе Красноярске. Официальный Дистрибьютор отечественного производителя CORDIANT и японского производителя TOYO. Имеем…

  14. Маерчака, 105

    • будни с 08:00 до 19:00; сб с 09:00 до 17:00

    Большой выбор запчастей для спецтехники, трактора, комбайны, грузовики

  15. Солонцы, Котельникова проспект, 29

    • 8 (391) 282-80-27
    • ежедневно с 09:00 до 19:00

  16. Северное шоссе, 17

    • 8 (913) 198-03-62
    • будни с 08:00 до 12:00, с 13:00 до 18:00

  17. Караульная, 25г

    • 8 (391) 223-22-32
    • будни с 09:00 до 18:00

  18. Брянская, 139

    • 8 (391) 219-35-53
    • будни с 09:00 до 13:00, с 14:00 до 18:00

  19. Новая, 1

    • 8 (391) 288-18-75
    • будни с 09:00 до 20:00; выходные с 09:00 до 17:00

  20. Шахтёров, 49

    • 8 (391) 293-00-81
    • будни с 09:00 до 19:00; сб с 09:00 до 16:00

  21. Тамбовская, 31

    • 8 (391) 215-45-80
    • будни с 09:00 до 18:00

  22. Калинина, 53

    • 8 (391) 268-25-78
    • будни с 09:00 до 18:00

    Поставки шин для грузового и легкового транспорта, а также, спецшин оптом и в розницу в Красноярске. Доставка по Красноярску. Звоните 268-25-78!
    Шины…

  23. Красногорская 2-я, 25

    • 8 (391) 272-72-19
    • ежедневно с 08:00 до 20:00

    У нас Вы сможете всегда: купить автомобильные диски, шины, эксклюзивные автозапчасти по приемлемым ценам; записаться на автомойку (полностью всего…

  24. Гайдашовка, 30

    • 8 (391) 204-00-66
    • ежедневно с 08:00 до 20:00

    У нас Вы сможете всегда: купить автомобильные диски, шины, эксклюзивные автозапчасти по приемлемым ценам; записаться на автомойку (полностью всего…

  25. Ястынская, 47/2с1

    • 8 (902) 966-90-46
    • ежедневно с 08:00 до 00:00

  26. Авиаторов, 1/5

    • 8 (953) 595-85-90
    • ежедневно с 09:00 до 20:00

  27. Авиаторов, 7/1

    • 8 (391) 250-77-17
    • ежедневно с 09:00 до 19:00

  28. Ястынская, 27

    • 8 (391) 250-77-17
    • ежедневно с 09:00 до 19:00

  29. Калинина, 55

    • 8 (391) 214-28-02
    • пн–сб с 09:00 до 21:00; вс с 09:00 до 19:00

  30. Ястынская, 47

    • 8 (923) 454-41-60
    • ежедневно с 09:00 до 17:00

  31. 60 лет Октября, 124м

    • 8 (800) 250-12-48
    • ежедневно с 09:00 до 20:00

    Виртуальный магазин колес, шин и дисков в городе Красноярске «Шинокат» предлагает купить по сниженным ценам шины и диски, поставляемые напрямую от…

Запрос в заведения — закажите услугу, уточните цену

Отправьте запрос — получите все предложения на почту:

Не хотите обзванивать кучу заведений?

Интересные факты

Самые популярные особенности найденных мест: замена прокладки ГБЦ, ремонт шин, установка автокондиционеров, ремонт двигателей грузовых автомобилей, капитальный ремонт двигателей, Mercedes-Benz, Volkswagen, Lexus, ВАЗ, ГАЗ.

Красноя́рск (произношение ) — город в России, крупнейший культурный, экономический, промышленный и образовательный центр Центральной и Восточной Сибири. Административный центр Красноярского края (второго по площади субъекта России) и городского округа город Красноярск. Основанный в 1628 году, является крупнейшим из старинных городов Сибири. Во времена «золотой лихорадки» долгое время был крупным процветающим купеческим центром Сибири. Самый восточный город-миллионер в России.

Добавить бизнес — бесплатная реклама вашей организации на HipDir.

Ультравысокодобротная система из нескольких коаксиальных дисков

Abstract

Резонансные моды высококонтрастного диэлектрического диска имеют конечные Q -факторы в субволновом диапазоне из-за утечки излучения в окружающее пространство. Эту утечку можно значительно (в несколько раз) уменьшить, если использовать механизм деструктивной интерференции двух мод для предотвращения пересечения резонансов (АКР) (Рыбин и др. , Рыбин М.В., Кошелев К.Л., Садриева З.Ф. и др., «Высокая -Q Сверхрезонаторные моды в субволновых диэлектрических резонаторах», Физ. Преподобный Летт. , том. 119, с. 243901, 2017.). В настоящей работе мы сообщаем о подавлении утечки излучения на несколько порядков за счет АЦР в структуре трех и четырех различных коаксиальных дисков. Для тонкой многомасштабной настройки дисков выявлены сверхвысокие резонансы порядка 10 5 для случая трех дисков и порядка 10 6 для случая четырех коаксиальных дисков одинакового радиуса.

Ключевые слова: предотвращение резонансного пересечения; режимы Ми; резонансные моды диска

1 Введение

Собственные частоты открытой диэлектрической частицы являются сложными из-за утечки электромагнитной (ЭМ) энергии из частицы. Действительные части отвечают за положение резонансов, а мнимые части отвечают за ширину резонанса, которую можно измерить по рассеянию света. Соотношение
−Re(k)2Im(k)
определяют Q -фактор резонансов. Важной особенностью открытого резонатора является то, что при изменении его формы резонансы избегают пересечения резонансов (ПКР), что сопровождается сильным перераспределением мнимых частей комплексных собственных частот. В результате Q -фактор может сильно усиливаться [1–4], образуя моды сверхрезонатора.

Компактный диэлектрический резонатор открыт для континуума излучения, спектр которого задается световым конусом ω = ck , которые не имеют отсечек, а резонансная ширина моды сверхрезонатора не может обратиться в нуль и, следовательно, не может быть истинным связанным состоянием в континууме (БИК) [5, 6]. Тем не менее, есть несколько способов значительно поднять коэффициент Q . Одним из известных способов является обращение к модам шепчущей галереи в цилиндрических или сферических полостях [7]. Также можно устроить достаточно номер N одинаковых полостей в периодические цепочки, из которых свет может просачиваться только в выбранных направлениях, заданных порядками дифракции [8–10]. На практике число полостей в цепочке не может быть бесконечным, но Q -фактор быстро растет с N [11] как Q ( N ) ∼ N
α
, где α = 2 для защищенных симметрией квази-БИК [12, 13], α = 3 для случайных БИК [12, 14] или даже α ≈ 6 [15]. На практике материальные потери и структурные потери ограничивают количество полостей [13, 16], [17], [18]. Кроме того, такой способ конструирования квазиБИК уводит диэлектрические структуры (ДС) от компактности, когда размер ДС не превышает длины волны. Например, для достижения 10 5 для квази-БИК необходимо как минимум несколько десятков кремниевых дисков [13, 19, 20] или кремниевых кубоидов [15] с собственными частотами в субволновом диапазоне. Лучшие результаты за Q -коэффициент был указан Тагизаде и Чангом [11] с Q = 10 5 для 10 длинных кремниевых стержней.

Недавно Рыбиным и соавт. был достигнут значительный прогресс в усилении фактора Q в несколько раз. путем проектирования сверхрезонаторных мод [1] в одиночном диэлектрическом диске с последующим экспериментальным наблюдением [2–4]. В основе увеличения Q -фактора лежит АЧР двух резонансов [21] диэлектрического диска при изменении аспектного отношения. Наряду с АКР гибридизированная резонансная мода обнаруживает многополярное преобразование [22, 23], что определяет ее как сверхрезонаторную моду. Затем подход АРО был применен к диэлектрическому стержню прямоугольного сечения [24]. Наличие второго коаксиального диска существенно расширяет число АКР за счет пересечения резонансов и позволяет поднять Q — фактор димера диска на два порядка, остающийся в субволновом диапазоне [25]. В настоящей работе мы применяем АРК к простейшим диэлектрическим структурам (ДС), состоящим из нескольких дисков разной высоты, но одинакового радиуса. Для ДС, состоящей из симметрично расположенных трех/четырех кремниевых дисков, АКО в субволновом диапазоне тыс. лет назад ≈ 2,2 дают добротность около 10 5 и 10 6 соответственно, где и — радиусы дисков. .

2 Диск внутри димера

Недавно мы продемонстрировали беспрецедентные значения Q -фактора в системе двух одинаковых коаксиальных кремниевых дисков (димеров) с ϵ = 12 на основе инженерии сферических резонансов Ми с высоким орбитальным импульсом путем двухмасштабной оптимизации добротность, расстояние между дисками и толщину каждого диска [25]. Для соосных разных дисков мы имеем больше событий ACR, если, например, варьировать толщину одного диска относительно толщины второго диска. Однако расчеты свидетельствуют о том, что в результате улучшения Q -коэффициент не превышает случая двух одинаковых дисков. Причина в том, что система двух соосных разных дисков нарушает симметрию относительно z → − z и, следовательно, удваивает количество каналов излучения, позволяя резонансным модам просачиваться в симметричные и антисимметричные континуумы ​​излучения [26]. Для несимметричного случая исходящие волны задаются рядом [27]

(1)
E=∑l∞al0Ml0

, где M
л 0 — векторные сферические функции [28]. Однако для симметричного случая одинаковых дисков сумма включает только l = 1, 3, 5, … если тангенциальная составляющая E
ϕ
четное и l = 2, 4, 6, … если E
ϕ
является нечетным относительно z → − z [29]. Это вдвое уменьшает количество каналов излучения.

Таким образом, чтобы сохранить симметрию и по-прежнему иметь больше событий ACR, мы рассматриваем следующие различные подсистемы. Первый представляет собой димер с одним диском, симметрично вставленным внутрь димера, как показано на вставке к рисунку 1. Из-за вращательной симметрии вокруг z -оси сохраняется азимутальный индекс м , что позволяет рассматривать каждый сектор м независимо. Кроме того, для м = 0 поляризации разделяются, что также значительно снижает потери на излучение [25]. Далее рассмотрим кремниевые диски с диэлектрической проницаемостью ϵ = 12, которые имеют пренебрежимо малые материальные потери на длине волны λ = 1,5 мкм [30]. Все масштабы безразмерны и даны в пересчете на радиус диска a . Рассмотрены ТЭ-решения уравнений Максвелла без источников в секторе м = 0 с использованием пакета программ COMSOL Multiphysics, который позволяет численно получить комплексные резонансные частоты и соответствующие им резонансные моды резонатора произвольной формы, вложенного в континуум излучения .

Рис. 1:

АКР Ми-подобной резонансной моды с l = 2 одиночного диска высотой h = 1,244 с резонансными модами димера на расстоянии между дисками 2 L + h = 2,428 для изменения высоты дисков h
1 . Штриховая и штрихпунктирная линии — резонансные частоты димера и одиночного диска, сплошная линия — результаты АКР. На вставках показаны резонансные моды одиночного диска и димера и гибридные моды (тангенциальная составляющая электрического поля E
ϕ
режимов ТЕ).

Только резонансные моды одной и той же симметрии могут подвергаться ACR. На рис. 1 АКР антисимметричных резонансных мод при изменении высоты дисков ч
1 в димере относительно толщины одиночного диска ч представлены. Ми-подобная резонансная мода одиночного диска с преобладающим мультипольным излучением l = 2 в уравнении (1) показан штрихпунктирной линией, а резонансная мода димера показана штриховой линией. Резонансные моды всей системы показаны сплошными линиями, а гибридные моды показаны на вставках. Существуют и другие события ARC, которые не показаны на рисунке 1 и которые также приводят к усилению Q -фактор, как показано на рисунке 2. Первое событие ARC, показанное на рисунке 1, для самых тонких дисков в димере приводит к Q -фактору Q = 890, значительно большему по сравнению с другими событиями ARC. . Это результат трехмасштабной оптимизации по L , h , h
1 вблизи частоты ка = 1,3, что делает гибридную резонансную моду с Q = 890 близкой к Ми-подобной моде сферы с л = 4 [25].

Рис. 2:

Коэффициенты Q и соответствующие резонансные моды в зависимости от толщины дисков димера. Остальные параметры фиксированы: ч = 1,244, л = 0,592.

Также на рисунке 3 представлены Q -факторы для некоторых выбранных DS в сборе из одного и трех дисков. Видно, что защищенная симметрией квази-БИК [13] трех одинаковых дисков с Q = 190 значительно уступает случаю трех разных дисков с Q = 890. Кроме того, на первой вставке рисунка 3 мы показываем Q -фактор одиночного сплошного диска с тем же радиусом и высотой 2 L + 2 h
1 + ч = 3,66 равно общей длине ДС трех разных дисков. Видно, что в случае трех разных дисков имеет преимущество в Q -факторе более чем на порядок.

Очень похожие ACR возникают вблизи частоты тыс. лет назад = 2,2, где Ми-подобная мода с l = 6 одиночного диска взаимодействует с резонансными модами димера. Оптимизация по всем трем измерениям ч , ч
1 , L в DS дает огромные коэффициенты качества Q = 27 000 и 90 600 по сравнению с одним диском с Q = 1430, как показано на рисунке 4. Для сравнения мы также показываем случай с одним сплошным диском. с длиной 2 L + 2 h
1 + h идентичен DS трех дисков, показанных на третьей панели. Можно видеть, что три оптимизированных диска имеют огромное преимущество в Q -множитель на два порядка.

Рисунок 3:

Коэффициенты Q , собственные резонансные частоты и соответствующие резонансные моды. Первая панель: один сплошной диск с размерами, идентичными DS, показанному на четвертой панели. Вторая панель: три одинаковых диска высотой х = х
1 = 1,244, разделенные L = 2,38, настроенные на квази-BIC с защитой симметрии. Третья панель: уединенный диск высотой ч
1 = 0,616. Четвертая панель: тот же диск, что и на третьей панели, симметрично вставленный внутрь димера с ч
1 = 0,616, л = 0,592.

Рисунок 4:

Коэффициенты Q , собственные резонансные частоты и соответствующие резонансные моды. Первая панель: Одиночный диск с ч = 2,41. Вторая панель: единый сплошной диск с размерами, идентичными расположению диска, показанному на четвертой панели. Третья панель: диск, симметрично вставленный внутрь димера из двух тонких дисков с ч
1 = 0,303, ч = 2,378, л = 0,781. На четвертой панели показан случай димера со всеми оптимизированными шкалами: ч
1 = 1,688, ч = 2,367, л = 0,764.

Наконец, мы рассматриваем АРК резонансных мод двух разных димеров с внутренним димером, вставленным во внешний димер, как показано на вставке к рисунку 5, для четырехмасштабной оптимизации Q — фактора по размерам с результатом около одного миллион показан на третьей панели на рисунке 5. Эти результаты сравниваются с резонансной модой внутреннего димера, сконструированной на Ми-подобную моду с орбитальным импульсом l = 6 [25] показано на первой панели. На второй панели представлена ​​квази-БИК в системе двух димеров с сильным подавлением радиальной утечки. Но аксиальная утечка осталась такой же, как и в случае одиночного димера. В результате коэффициент Q увеличивается только вдвое. Процедура двухмасштабной оптимизации на двух расстояниях L и D , показанная на четвертой панели, дает результат Q = 90 600, что дает случай полномасштабной оптимизации на один порядок.

Рис. 5:

То же, что и на рис. 4, но резонансная мода внутреннего димера настроена на Ми-подобную моду с l = 6 при ч = 1,038, D = 0,734 [25]. На левой нижней панели показан SP квази-БИК, состоящий из двух димеров ч = ч
1 = 1,038, L = 0,752, D = 1,985 (темные кружки), на центральной и правой панелях показан димер, защищенный дисками с чешуей соответственно ч = 1,03895, ч
1 = 1,01727, L = 2,2711, D = 0,6585 (квадрат) и ч = ч
1 = 1,038, L = 2,02, D = 0,661 (звезда).

3 Заключение и перспективы

Избежание пересечения резонансов приводит к гибридизации резонансных мод и существенному перераспределению мнимых частей [31]. Такой способ усиления оказался успешным даже в одиночной полости в виде диска [1] или длинного стержня прямоугольного сечения [24]. ACR в двух одинаковых полостях поднимает Q -фактор существенно больше [21, 25, 32]. В настоящей работе показано, что АКО в ДС, состоящей из разных полостей, приводит к дальнейшему усилению Q -фактора за счет увеличения числа АРО при условии, что ДС симметрична относительно z → − z . Это с помощью процедуры многомасштабной оптимизации в ДС из трех и четырех дисков одинакового радиуса, но разной толщины приводит к Q -фактору порядка 10 5 и 10 6 соответственно. И что примечательно, беспрецедентные значения Q -фактора относятся к компактным ДС как к принципиально отличным от расширенных ДС, настроенных на квази-БИК. Это имеет большое технологическое преимущество для обнаружения и генерации.

Существует полезный инструмент для понимания природы чрезвычайно высокой добротности для предотвращения пересечения мультипольных разложений [33]. Этот инструмент пролил свет на происхождение высокого Q -фактора в изолированном диске [2, 23] и происхождения связанных состояний в континууме [34, 35]. В данном случае с тремя и четырьмя разными дисками мы также наблюдаем, что экстремальная добротность связана с сильным перераспределением излучения, возникающим из-за компенсации доминирующих мультипольных коэффициентов.

Используя формализм, описанный в книге [36] (уравнение (1.69)) мы разделяем вклады от подсистем, собирающих полную ДС в дальнем поле. Результаты для комплексных амплитуд и
l 0 каждого димера и всей системы в ряду Ур. (1) представлены на рисунке 6.

Рисунок 6:

Амплитуды мультипольного излучения в уравнении. 1 – из ДС двух димеров с небольшой разницей в масштабах.

(а) и (б) Модули и (в) и (г) разность фаз комплексных амплитуд и
l 0 внутренних и внешних димеров. На участках (а) и (в) ч = 1,04, ч
1 = 1,02, Л = 2,27, Д = 0,66. В (б) и (г) ч = 1,03895, ч
1 = 1,01727, L = 2,2731, D = 0,6585.

На графиках (a) и (b) маркеры + и o отвечают за мультипольные амплитуды, вносимые от внутреннего и внешнего димеров соответственно. Точки соответствуют мультипольным коэффициентам общей DS, нормализованным как ∑ л
| и
0 л
| 2 = 1. На графиках (в) и (г) показаны разности фаз между амплитудами обоих димеров. На рис. 6 можно наблюдать практически полную деструктивную интерференцию разнополярных амплитуд на доминирующих каналах l = 2, 4, 6 от обоих димеров при равенстве модулей коэффициентов и различии фаз на π . Деструктивная интерференция одновременно трех амплитуд а
0 л
было достигнуто благодаря процедуре многомасштабной оптимизации. Кроме того, сравнение левой и правой панелей показывает, что чрезвычайно тонкая настройка параметров ДС при разнице около 1% приводит к четырехкратному увеличению Q -фактора.

Ясно, что есть большие возможности для дальнейшего улучшения Q -фактора в DS путем исследования большего количества параметров, таких как радиусы, показатели преломления или форма полостей.

Автор, ответственный за переписку : Алмас Садреев , Федеральный исследовательский центр КНЦ Сибирского отделения, Л.В. Киренский институт физики РАН, Красноярск 660036, Россия; и Кафедра электронной инженерии, Колледж информационных наук и технологий, Цзинаньский университет, Гуанчжоу, 510632, Китай, E-mail: [email protected]

Источник финансирования: Российский фонд фундаментальных исследований

Идентификационный номер премии / Номер гранта: 19-02-00055

Идентификационный номер награды/гранта: Проект Серебряного века в провинции Гуандун, Китай/20

Благодарности

Мы признательны за обсуждения с Йи Сюй.

  1. Вклад автора: Все авторы приняли на себя ответственность за все содержание представленной рукописи и одобрили ее.

  2. Финансирование исследования: Работа выполнена при финансовой поддержке Российского фонда фундаментальных исследований, проект № 19.-02-00055 и проект Серебряного века провинции Гуандун, Китай, Грант. 2020A1313030109.

  3. Заявление о конфликте интересов: Авторы заявляют об отсутствии конфликта интересов в отношении данной статьи.

Литература

[1] Рыбин М.В., Кошелев К.Л., Садриева З.Ф. и др., “Высокодобротные сверхрезонаторные моды в субволновых диэлектрических резонаторах”, Физ. Преподобный Летт. , том. 119, с. 243901, 2017 г. https://doi.org/10.1103/physrevlett.119.243901.Search in Google Scholar

[2] Богданов А.А., Кошелев К.Л., Капитанова П.В. и др., “Связанные состояния в континууме и резонансы Фано в режиме сильной связи мод”, Adv. Фотоника , вып. 2019. Т. 1. С. 1–12. Ладутенко, Ю. Кившар, А. Богданов, «Наблюдение сверхрезонаторных мод в субволновых диэлектрических резонаторах», Adv. Матер. , том. 33, с. 2020, 2003.10.1002/adma.202003804Search in Google Scholar

[4] W. Wang, L. Zheng, L. Xiong, J. Qi, and B. Li, «Множественные фанорезонансы с высокой добротностью для высокочувствительных зондирования в полностью диэлектрических метаматериалах», OSA Contin. , том. 2, с. 2818, 2019. https://doi.org/10.1364/osac.2.002818. Поиск в Google Scholar

[5] Д. Колтон и Р. Кресс, Теория обратного акустического и электромагнитного рассеяния , 2-е издание, Берлин, Спрингер , 1998.10.1007/978-3-662-03537-5Поиск в Google Scholar

[6] M.G. Silveirinha, «Захват света в открытых плазмонных наноструктурах», Phys. Ред. A , том. 89, нет. 2, с. 023813, 2014. https://doi.org/10. 1103/physreva.89.023813.Search in Google Scholar

[7] Брагинский В.Б., Городецкий М.Л., Ильченко В.С. Добротность и нелинейные свойства оптических мод шепчущей галереи ”, физ. лат. , том. 137, №№ 7–8, с. 393, 1989. https://doi.org/10.1016/0375-9601(89)90912-2. Поиск в Google Scholar

[8] C. W. Hsu, B. Zhen, J. Lee, S. G. Johnson, J. D. Joannopoulos и M. Soljačić, «Наблюдение за захваченным светом в континууме излучения». Природа , том. 499, с. 188, 2013. https://doi.org/10.1038/nature12289. Поиск в Google Scholar.
пабмед

[9] Булгаков Е.Н., Садреев А.Ф. Связанные состояния в континууме с большим орбитальным угловым моментом в диэлектрическом стержне с периодически модулируемой диэлектрической проницаемостью.0005 Физ. Ред. A , том. 96, с. 013841, 2017. https://doi.org/10.1103/physreva.96.013841.Search in Google Scholar

[10] К. Кошелев, Г. Фавро, А. Богданов, Ю. Кившар, А. Фраталокки, «Безизлучающая фотоника с резонансными диэлектрическими наноструктурами», , Нанофотоника, , том. 8, pp. 725–745, 2019. https://doi.org/10.1515/nanoph-2019-0024.Search in Google Scholar

[11] А. Тагизаде и И.-С. Чанг, «Квазисвязанные состояния в континууме с несколькими элементарными ячейками пластины фотонного кристалла», заявл. физ. лат. , том. 111, с. 031114, 2017. https://doi.org/10.1063/1.4990753.Search in Google Scholar. ”, J. Opt. соц. Являюсь. А , том. 34, с. 949, 2017. https://doi.org/10.1364/josaa.34.000949. Поиск в Google Scholar.
пабмед

13. Садриева З.Ф., Беляков М.А., Балезин М.А. и др. Экспериментальное наблюдение защищенного симметрией связанного состояния в континууме в цепочке диэлектрических дисков.0005 Физ. Ред. A , том. 99, с. 053804, 2019. https://doi.org/10.1103/physreva.99.053804.Search in Google Scholar

[14] Полищук И.Ю., Анастасьев А.А., Цывкунова Е.А., Гозман М.И., Соловьев С.В., Полищук Ю.И. мод в плоской решетке оптических волноводов», Физ. Ред. A , том. 95, с. 053847, 2017. https://doi.org/10.1103/physreva.95.053847.Search in Google Scholar

[15] Корнован Д.Ф., Савельев Р.С., Кившар Ю.С., Петров М.И., Высокодобротные локализованные состояния в конечных массивах субволновых резонаторов , ArXiv: 2011.11791v2.Search in Google Scholar

[16] Е. Булгаков и А. Садреев, «Захват света с угловым орбитальным моментом выше светового конуса», Доп. Электромагн. , том. 6, нет. 1, с. 1, 2017. https://doi.org/10.7716/aem.v6i1.423. Search in Google Scholar

[17] Ни Л., Джин Дж., Пэн К., Ли З. Аналитические и статистические исследование излучения, индуцированного структурными флуктуациями, в пластинах фотонных кристаллов», Опц. Экспресс , том. 25, нет. 5, стр. 5580–5593, 2017. https://doi.org/10.1364/oe.25.005580. Поиск в Google Scholar.
пабмед

. 18. Маслова Е.Е., Рыбин М.В., Богданов А.А., Садриева З.Ф. Связанные состояния в континууме в периодических структурах со структурным беспорядком.

. 19. Булгаков Е. Н., Садреев А. Ф. Высокодобротные резонансные моды в конечном массиве диэлектрических частиц.0005 Физ. Ред. A , том. 99, с. 033851, 2019. https://doi.org/10.1103/physreva.99.033851.Search in Google Scholar

[20] Булгаков Е.Н., Максимов Д.Н. Оптимизация добротности диэлектрических олигомеров. Физ. Ред. A , том. 100, с. 033830, 2019. https://doi.org/10.1103/physreva.100.033830.Search in Google Scholar

[21] J. Wiersig, «Формирование долгоживущих, рубцеобразных мод вблизи избегаемых резонансных пересечений в оптических микрорезонаторах», физ. Преподобный Летт. , том. 97, с. 253901, 2006. https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.97.253901. Поиск в Google Scholar.
пабмед

[22] Кошелев К., Богданов А., Кившар Ю. Метаоптика и связанные состояния в континууме // Sci. Бык. , том. 17, с. 065601, 2018.10.1016/j.scib.2018.12.003Search in Google Scholar

[23] W. Chen, Y. Chen, and W. Liu, «Многополярное преобразование, индуцированное субволновым высокодобротным керкеровым супермодом с однонаправленным излучением», Лазер Фотон. Откр. , том. 13, нет. 9, с. 17, 2019. https://doi.org/10.1002/lpor.2017.Search in Google Scholar

[24] Хуан Л., Сюй Л., Рахмани М., Нешев Д., Мирошниченко А.Е. предел высокодобротной моды одиночной диэлектрической нанорезонатора», Adv. Фотоника , вып. 3, нет. 2021. Т. 1. С. 1–9. «Резонансная инженерия Ми на двух дисках», MDPI Photon , том. 8, с. 49, 2021. https://doi.org/10.3390/photonics8020049.Search in Google Scholar

[26] Садриева З.Ф., Синев И.С., Кошелев К.Л. и др.., “Переход от оптических связанных состояний в континууме к вытекающим резонансы: роль подложки и шероховатости», ACS Photonics , vol. 4, нет. 4, стр. 723–727, 2017. https://doi.org/10.1021/acsphotonics.6b00860.Search in Google Scholar

[27] З. Руан и С. Фан, «Теория временных связанных мод для рассеяния света». объектом произвольной формы, поддерживающим одиночный резонанс» Физ. Ред. A , том. 85, с. 043828, 2012. https://doi.org/10.1103/physreva. 85.043828. Поиск в Google Scholar

[28] Дж. Адамс Страттон, Электромагнитная теория , Нью-Йорк и Лондон, McGraw-Hill Book Company, Inc. , 1941. Search in Google Scholar

[29] Е. Булгаков, К. Пичугин, А. Садреев, «Исключительные точки в диэлектрическом сфероиде», arXiv:2107.13719, 2021.10.1103/PhysRevA.104.053507Search in Google Scholar

[30] Х. Х. Ли, «Показатель преломления кремния и германия и его производные по длине волны и температуре», J. Phys. хим. Ссылка Данные , том. 9, нет. 3, с. Ред. E , том. 61, нет. 1, стр. 929–932, 2000. https://doi.org/10.1103/physreve.61.929. Поиск в Google Scholar.
пабмед

[32] С. В. Борискина, «Теоретическое предсказание резкого увеличения добротности и снятия вырождения мод шепчущей галереи в симметричных фотонных молекулах», Опц. лат. , том. 31, нет. 3, с. 338, 2006. https://doi.org/10.1364/ol.31.000338. Поиск в Google Scholar.
пабмед

[33] Дж.